用免费的PCB板做了个能计时的骰子，新手也能搞定！好看，实用！
你以为，这是一个电子骰子？
它确实是的[看]。
但！ 它还有一个附加功能——计时。
这个骰子有6种计时方式，不论是做菜还是敷面膜，轻轻一转就能用 ！
因为功能比较简单，所以DIY起来也很简单！电子新手也可以搞定！
下文就分析一下：
这个骰子的组成结构 是怎样的？硬件设计原理 是怎样的？外观设计 又有什么巧思？
骰子组成
为了实现【姿态感应计时+好看的外观】，对骰子的外部和内部做了如下规划：
骰子外部 由圆形屏幕和两个按钮组成。
骰子内部 由姿态传感器、蜂鸣器、充放电管理电路、电量监测电路组成。
屏幕用于显示时间 ；按钮用于交互 ；姿态传感器是翻转计时的关键 ；蜂鸣器用于发出提示 ；充放电管理电路和电量监测电路用于锂电池供电 需求。硬件设计说明
骰子的电路部分由两块PCB板组成。
这是设计电路前的思维导图：
下文将对主要的6个电路 模块，进行说明 。
1.电源部分
电源部分由锂电池供电，用LDO进行降压。
电源部分的芯片选择ME611C33M5G-N，最大输出电流500mA 。
充放电部分的设计有一定讲究，我希望：
在骰子正常工作时，锂电池单独供电；当用户插入USB接口时，断开锂电池对板子的供电。因为需要USB接口在为锂电池充电的同时也为板子供电 ，所以我设计了如下的供电切换电路。
图中的MOS管为PMOS。
当USB接口（VBUS）不输入时，电池（VBAT）的电流可以顺利到VIN ；当USB接口被接入时，MOS管关闭，此时只有USB接口电流到VIN 。VBUS与VIN之间有二极管 ，防止VBAT对VBUS有灌电流；B5819W 这个二极管的压降通常可以达到550mA以上 ，对于这种小电压的电路还是蛮大的。介意的话可以换成SS14 ，压降只有500mA左右，参数除压降外都一样，但体积会更大 。
锂电池充电电路一般按照数据手册上画即可，反馈电阻（PROG）选择1.5kΩ，充电电流就是最高的800mA 。
电池的电量监测 用一个串联分压，将电池电压减一半，只要满电电压小于单片机的3.3V就可以了 。
2.主控部分
主控一般也是按照数据手册设计 即可，额外增加了外部晶振，让定时更精确 。
值得一提的是：ADC的供电和地用0Ω电阻做了一个隔离，这样可以提高抗干扰性 。
3.姿态传感器
姿态传感器在原理图上使用的是MPU6500，但预留了一个可以插MPU6050的排母口。
之所以这样设计是因为MPU6500和MPU6050都是QFN封装，手工焊极难，但可以接一个现成的模块。
4.屏幕
屏幕的驱动芯片为GC9A01，使用的是SPI进行通信，240x240的分辨率。
我在主板上引出了一个FPC的接口连接屏幕，再将屏幕固定在副板上。
注意！如果要使用硬件SPI与屏幕通信，必须加上拉电阻！
5.用户按键
用户按键在副板上的，通过FPC与主板连接。
按钮是全金属的防水按键 ，比较耐用。
电路中也加了一个双向瞬态抑制二极管用于保护电路 。
6.蜂鸣器
这里采用有源蜂鸣器。
能少焊一个元件是一个，所以这里使用一个三极管控制开关 。
骰子外观设计
这是焊好的PCB板。
简单移植一个LVGL验证了一下。
组装完成后的实物图。
这是我第一次设计外壳。
我根据一些尝试，做了纯3D打印的方案。
外壳和电路的设计文件已经全开源 ，需要用于参考学习DIY的话，可以在参考连接处自取哦。
参考资料：
[1]https://oshwhub.com/jackiecoo/xing-huo-ji-hua-ji-shi-tou-zi
— 完 —
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自旋-统计定理与费米子玻色子的区分
自旋-统计定理（Spin-Statistics Theorem）是量子场论和量子力学中的一个核心理论，它揭示了粒子的自旋和其统计性质之间的深刻关系。这一定理表明，自旋为整数的粒子必须遵循玻色-爱因斯坦统计（Bose-Einstein statistics），称为玻色子（Bosons）；而自旋为半整数的粒子则遵循费米-狄拉克统计（Fermi-Dirac statistics），称为费米子（Fermions）。自旋-统计定理不仅是基础物理理论的一部分，更是理解微观粒子行为的重要基础。它对原子物理、凝聚态物理、粒子物理等领域都有着广泛的影响。
费米子和玻色子在物理世界中有着截然不同的行为模式。费米子因为遵循泡利不相容原理，导致它们在多粒子系统中表现出排斥性，而玻色子由于遵循玻色-爱因斯坦统计，可以多粒子占据同一量子态。这一差异直接影响了物质的稳定性、原子的结构，以及现象如超导与激光的产生。本文将详细讨论自旋-统计定理的理论背景、推导过程以及费米子和玻色子的区分，并结合具体的物理现象来解释其重要性和应用。
自旋与统计行为的基本定义
自旋是粒子所具有的一种内禀角动量，通常记作 S。自旋的值可以是整数（0, 1, 2, ...）或半整数（1/2, 3/2, ...），并通过自旋算符 S^2 和 S_z 来描述：
S^2 = s(s+1) * (hbar)^2,
S_z = m_s * hbar,
其中 s 是自旋量子数，取值范围为 0, 1/2, 1, 3/2, ...，m_s 是自旋在 z 轴方向上的分量，取值为 -s, -s+1, ..., s。hbar 是约化普朗克常数。
统计行为则是描述粒子在多粒子系统中如何占据量子态的规律。费米子遵循费米-狄拉克统计，满足泡利不相容原理，即同一量子态中只能有一个费米子。玻色子则遵循玻色-爱因斯坦统计，允许多个粒子占据同一个量子态。其分布函数分别为：
n_F = 1 / (exp((E - mu)/(k_B*T)) + 1),
n_B = 1 / (exp((E - mu)/(k_B*T)) - 1),
其中 E 是能量，mu 是化学势，k_B 是玻尔兹曼常数，T 是温度。
自旋-统计定理的推导要点
自旋-统计定理在量子场论框架内得到了严格的推导。该推导基于相对论量子场论的基本原理，包括洛伦兹不变性和因果性等。通过对场的交换对称性和其因果关系的分析，可以推导出自旋与统计行为的对应关系。
首先，自旋-统计定理依赖于量子场论中的相对论性框架。洛伦兹不变性要求物理定律在不同惯性系之间保持一致性，从而确保场的传播特性在不同参照系下不变。因果性则要求空间分离的事件之间不能有相互作用，即信息不能以超过光速的速度传播。这些要求使得自旋与统计之间的关系具有唯一性。
其次，量子场论中的场算符 ψ_1 和 ψ_2 的对称性决定了其统计行为。玻色子场满足对易关系：
ψ_1(x)ψ_2(y) - ψ_2(y)ψ_1(x) = 0,
而费米子场则满足反对易关系：
ψ_1(x)ψ_2(y) + ψ_2(y)ψ_1(x) = 0.
这些关系确保了玻色子可以多粒子占据同一量子态，而费米子则不能。同样，通过这些对称性的分析，可以得到不同自旋粒子的交换行为，并进一步推导出自旋为整数时必须是玻色子，自旋为半整数时必须是费米子的结论。
费米子与玻色子的物理性质
自旋-统计定理不仅在理论上具有深刻的意义，它还在实际物理系统中表现出显著的差异。
费米子由于遵循泡利不相容原理，在多粒子系统中表现出强烈的排斥性。例如，电子是费米子（自旋为1/2），在原子中只能占据不同的轨道，从而形成电子层结构。正是由于泡利不相容原理，电子在原子内部不能全部处于最低能量态，这导致了原子的稳定结构和物质的多样性。
在凝聚态物理中，费米子通过配对形成准玻色子态（如超导体中的库珀对）。这些准玻色子态可以在低温下形成凝聚态，表现出零电阻的超导现象。这一现象显示了费米子在特殊条件下可以通过配对表现出类似玻色子的行为。
另一方面，玻色子由于遵循玻色-爱因斯坦统计，可以在低温下形成玻色-爱因斯坦凝聚（BEC）。这种凝聚现象意味着大量玻色子会进入同一量子态，从而形成一种宏观量子态。例如，氦-4在接近绝对零度时会进入超流状态，这正是玻色-爱因斯坦凝聚的表现之一。
泡利不相容原理与费米子行为
泡利不相容原理是费米子行为的一个重要特性。该原理指出，在一个量子系统中，两个完全相同的费米子不能占据同一个量子态。其数学表达为任意两个费米子波函数的反对称性：
ψ(x_1, x_2) = -ψ(x_2, x_1).
这意味着如果交换两个费米子的位置，波函数的符号会发生变化。这一特性在电子结构理论中尤为重要，因为它解释了电子在原子中的能级分布。正是由于这一原理，原子的电子层不能全部填充在最低能级，这保证了原子之间的化学反应和分子结构的多样性。
玻色-爱因斯坦凝聚与玻色子的行为
玻色子由于其统计行为不同于费米子，在低温下会表现出玻色-爱因斯坦凝聚（BEC）现象。当玻色子气体冷却到足够低的温度时，大部分粒子会聚集到基态，形成一种新的物态。BEC 的临界温度 T_c 可以表示为：
T_c = (2π(hbar)^2)/(k_B*m) * (n/V)^(2/3),
其中 hbar 是约化普朗克常数，k_B 是玻尔兹曼常数，m 是粒子的质量，n 是粒子数密度，V 是体积。当温度低于 T_c 时，大量玻色子进入基态，形成凝聚态。
这一现象在实验中得到了验证，如铷原子气体在极低温下的玻色-爱因斯坦凝聚。BEC 在量子模拟、精密测量以及量子信息处理中具有重要的应用。
自旋-统计定理的实验验证与应用
自旋-统计定理的正确性在多个实验中得到了验证。例如，电子的自旋为1/2，且遵循费米-狄拉克统计，这可以通过电子在原子中的能级分布来验证。玻色子如光子，它们的自旋为1，符合玻色-爱因斯坦统计，可以在激光中观察到大量光子占据同一量子态的现象。
在凝聚态物理中，自旋-统计定理解释了金属和绝缘体的区别。金属中的自由电子遵循费米-狄拉克统计，形成费米面，而绝缘体中电子被束缚在局域态上。自旋-统计定理也在高能物理实验中被广泛应用，用于区分基本粒子的种类并预测其在碰撞实验中的行为。
量子场论中费米子与玻色子的区分方法
在量子场论中，费米子与玻色子的区分基于场算符的交换对称性。费米子场通常用Dirac场表示，满足反对易关系：
{ψ(x), ψ(y)} = ψ(x)ψ(y) + ψ(y)ψ(x) = 0.
玻色子场则用标量场或矢量场表示，满足对易关系：
[ϕ(x), ϕ(y)] = ϕ(x)ϕ(y) - ϕ(y)ϕ(x) = 0.
这些关系确保了在场的量子化过程中，费米子场算符在交换时会产生符号变化，而玻色子场算符不会。这使得费米子场表现出反对称性，而玻色子场表现出对称性，从而自然区分了这两类粒子的统计行为。
自旋-统计定理的局限性与拓展
尽管自旋-统计定理在解释传统粒子的自旋与统计行为上非常成功，但在某些特定系统中存在一定的局限性。例如，在二维空间中，自旋与统计的关系可以表现为任意子（anyons），它们的交换行为介于费米子与玻色子之间。任意子在量子霍尔效应和拓扑量子计算中有重要应用，它们展示了在低维系统中自旋与统计的不同表现形式。
此外，拓扑场论为自旋-统计定理提供了新的视角。在高维时空中，自旋与统计之间的关系可能会有不同的形式。研究这些特殊情况有助于理解更复杂的物理现象，并可能揭示出新的粒子统计行为。
总结与展望
自旋-统计定理为理解微观粒子的行为提供了重要的理论基础。它将自旋这一量子性质与粒子的统计行为紧密结合，为物理学提供了一个统一的视角。费米子与玻色子的区分不仅影响了基础物理学的发展，还在化学、材料科学和天体物理中有着广泛的应用。随着对拓扑场论、量子霍尔效应和高维系统的进一步研究，自旋-统计定理在新的物理现象中可能会展现出更多的应用潜力，为人类理解宇宙的微观世界提供更加深刻的见解。
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